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el segundo miembro de la fórmula de Stokes, toma la nueva 

 forma, que es mucho más sencilla que la anterior, 



J Jsl\dy dzj \dz dx) \dx dy )\ 

 = rr(lT^-^mTy-\-nT,)dio= CCr^du^ 



con lo cual, la fórmula completa puede escribirse de este 

 modo: 



CWsds= CfTndio. 



JL J Js 



El primer miembro, ya hemos dicho que simboliza el tra- 

 bajo del vector á lo largo de L; pues el segundo miembro 

 tiene también una interpretación muy sugestiva, muy natural, 

 y muy fecunda para las aplicaciones á la Física matemática. 



En efecto; proyectar la línea T, (fig. 35), sobre la normal 

 /z en ce y multiplicar CC por el área di» infinitamente pe- 

 queña que está representada en la figura, es en cierto modo 

 expresar el flujo del vector T para el punto C; porque si T 

 simbolizase la velocidad de un fluido que saliera á través de 

 la superficie S, el flujo de salida sería un cilindro oblicuo 

 cuyas aristas tuviesen la longitud 7 y en que la base fuese dw. 

 Pero el volumen de este cilindro sería su base por la 

 altura CC. 



De aquí resulta, que la fórmula de Stokes puede expresar- 

 se de esta manera abreviada: trabajo del vector W á lo largo 

 de L= flujo del vector T á través de la superficie. 



Pero como el vector T está derivado de W con el nombre 

 de torbellino, también puede expresarse la fórmula de este 

 modo conciso y abreviado: 



Trabajo vector W = flujo vector torbellino W. 



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