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dal meridiano magnetico del magnete sospeso è oj 1 , la condizione 

 di equilibrio di quest' ultimo (*) è data dalla 



1 D 3 ^ sentori + -i ( 2L . - 3L 's) (7) 



' i 



2 ~ Mt °°" ^ — ^ -T- ^2 



dove 5" è la componente orizzontale della forza magneto-tellurica 

 ed, L 3 , L' 3 sono fattori che hanno rispettivamente per valore 



f )? d,\i. f Xj 3 rfp, 



essendo X e X; le distanze rispettive dal centro dei due magneti 

 degli elementi magnetici cZfjt, e d\i!. 



Assuma ora il magnete la temperatura t 2 (**) ; in questo caso 

 avremo : ' 



f a 'y^ i-f(«,- t ,)) """"' = 1+ 5» (i!I *- 8I -'' ) (8) 



essendo co 2 il nuovo angolo di deviazione del magnetino sospeso. 



Nello scrivere questa equazione si è implicitamente ammesso 

 che le quantità D, H, L s ed L\ conservino gli stessi valori che 

 avevano nella (7). Veramente anche dato che D ed 5" non variino, 

 variano di sicuro L z ed L' s , ma la variazione di queste è tanto 

 piccola da potersi trascurare. 



Dividendo membro a membro le equazioni (7) e (8) si ottiene 



sen co, 



1 M * — M 4 



sen co. 



M* (#, 



(9) 



(*) Chistoni. — Azione deviatrice di un magnete fisso sopra un ma- 

 gnete Ubero di muoversi attorno ad un asse verticale. — Mem. II, for- 

 inola (15). Mem. della Soc. degli spettroscopisti italiani voi. XX (1891). 



.(**) Come si applichi il magnete del quale si vuole determinare il 

 coefficiente di temperatura sul magnetometro dei seni e come si faccia 

 prendere al magnete una data temperatura e si possa mantenerlo alla 

 stessa per un dato tempo, è dettagliatamente spiegato nel mìo lavoro: 

 Magnetometro unifilare dei seni. (Memorie della R. Accad. di Modena, 

 serie II, voi. IX, pag. 125 ed Annali dell' Uffi. Cent, di Meteorologia e 

 di Geod. Voi. XIV, parte I). 



