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Trovati quindi log sen co. e log sen co, e fatto log ( - ) 



\ sen o> 2 / 



questo è pure il log (1 -f- e), per cui passando dal logaritmo al 



numero, basta tralasciarcela parte intera,, che è sempre l'unità 



. sen co, 



per avere £ ossia 1 — 1. 



sen co 2 



Si trova allora log e e log (t 2 — t Y ) e fatta la differenza si 

 ha il log a. 



Faeendo uso della forinola del Lamont, si risparmia, è vero, 

 la ricerca di un logaritmo, ma bisogna formarsi però i valori di 



(cOj — co 2 ) e di— (cOj -j- co 2 ), ciò che fa perdere un certo tempo. 



u 



Del resto qualunque delle tre formole si adotti, il calcolo di 

 a è cosa così da poco, che certo non vale la pena di fermarsi a 

 discutere quale delle tre formole sia praticamente più conveniente; 

 fatto è che le tre formole somministrano dei valori di a, che, se 

 non sono uguali, sono differenti per quantità inapprezzabili nella 

 pratica. 



12. Fin qui abbiamo discussa la formola (9) la quale adunque 

 ammette, l' invariabilità di D e di M e suppone che gli assi dei 

 due magneti si trovino nello stesso piano orizzontale e che il pro- 

 lungamento dell'asse del magnete da studiarsi incontri perpendi- 

 colarmente l'asse del magnete sospeso (quando questo è in equi- 

 librio sotto l' azione della forza magnetica terrestre e sotto l' azione 

 del magnete da studiarsi) nel suo punto di mezzo. Sarà diffi- 

 cile che in pratica si verifichino rigorosamente queste condizioni, 

 cosicché sarà bene di determinare fino a che punto dobbiamo in 

 pratica accostarci a queste condizioni teoriche, per ottenere a colla 

 voluta precisione. 



Supponiamo che per una combinazione qualunque dalla prima 

 alla seconda misura di deviazione la distanza D dei centri dei due 

 magneti subisca una variazione piccolissima ó\ In questo caso le 

 equazioni (7) e (8) vorranno essere scritte : 



2M t r 1 i 



sen Wl = ^j3^p + -^j(2L 3 — 3L' 3 )J 



2M t [1 —a(t, — *j)] r i , 



sen co, = \ D + 9) * H l 1 + (D + *)* (2 ,X * ~ 3L ' 3) J 



