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Este átomo contiene únicamente dos electrones. El espectro del helio 

 contiene dos sistemas completos -de series, dados por fórmulas del tipo [3] 

 y los experimentos debidos a Rau (1) indican que las configuraciones del 

 electrón interior en los dos sistemas correspondientes de estados estacio- 

 narios poseen la misma energía. Es de presumir que la órbita del electrón 

 en uno de los sistemas sea circular y en el otro muy alargada. Para gran- 

 des valores de n, el electrón interior en las dos configuraciones actuaría 

 sobre el exterior, aproximadamente como un anillo de carga uniformemen- 

 te distribuida con .el núcleo en su centro, o como una línea cargada atrave- 

 sando al núcleo, respectivamente, y en ambos casos existen diferentes ti- 

 pos de órbitas para el electrón exterior; por ejemplo, órbitas circulares 

 normales al eje del sistema, o muy aplastadas paralelas al eje. Las distin- 

 tas configuraciones del electrón interior pueden ser debidas a diferentes 

 maneras de alejarse el electrón del átomo neutro. Así, si se aleja en virtud 

 de un choque perpendicular al plano del anillo, la órbita del electrón que 

 queda es circular, y si se aleja en virtud de un choque en el plano del ani- 

 llo, la órbita debe ser alargada. Esto demuestra que no es difícil obtener, 

 mediante los principios generales de la teoría, sencillas interpretaciones 

 de los espectros observados, aunque en comparaciones cuantitativas con 

 medidas hechas nos encontramos con las dificultades, ya enunciadas 

 antes, de aplicar principios análogos a (C) y (D) a sistemas para los cua- 

 les la mecánica clásica no conduce a órbitas periódicas. 



La anterior interpretación de las fórmulas [3] y [4] ha obtenido recien- 

 temente fuerte apoyo mediante los trabajos de Fowler [43] sobre series 

 de líneas reforzadas en los espectros de chispa. Fowler demuestra que las 

 frecuencias de las líneas en este espectro puede ser representada, lo mis- 

 mo que la de las líneas en el espectro ordinario, por la fórmula [3]. La 

 única diferencia es que la constante K de Ridberg en [4] está sustituida 

 por una constante cuyo valor es 4 K, y esto es precisamente lo que en la 

 presente teoría sucede si el espectro está emitido por átomos que han per- 

 dido dos electrones y han recuperado uno. En este caso, el electrón exte- 

 rior giraría alrededor de un sistema de doble carga positiva, y es lógico 

 presumir, que en los estados estacionarios, tendría configuraciones análo- 

 gas a las del electrón que gira alrededor del núcleo de helio. Resulta, 

 pues, que el espectro del helio tiene exactamente la misma relación con 

 los espectros de líneas reforzadas de otros elementos, que el del hidrógeno 

 con las series de los espectros ordinarios de esos mismos elementos. Pue- 

 de esperarse también, según esto, observar espectros de una nueva clase, 



(1) SitzBer.d. Phy s. Med., Würzhng-\9U. 



