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El valor de la acción del campo sobre el tubo vacío es proporcional al 

 producto / /' de las corrientes en el electrodinamómetro, necesarias para 

 compensar la acción que el campo ejerce sobre el sistema móvil, con las 

 dos mitades del tubo- laboratorio llenas de agua de conductividades; para 

 la determinación de dicha constante efectuamos series de observaciones 

 de la desviación sufrida por el sistema móvil, bajo la acción: 1.°, del mis- 

 mo campo en que se efectuaron las medidas, y 2.°, del electrodinamóme- 

 tro, por cuyas bobinas se deja circular la corriente necesaria para com- 

 pensar la atracción debida al campo; dichas desviaciones se aprecian con 

 el tambor graduado del retículo del microscopio micrométrico. Conocien- 

 do, pues, el valor de {ii') e para la desviación debida al electrodinamóme- 

 tro y el valor de esta última, se deduce por una sencilla proporción el de 

 {ii')c que correspondería a la desviación por el campo; el valor de /</ , 

 que determinamos en el transcurso de nuestras medidas, era en 9 de junio 

 de 1917: 



í /'o == 239 . 10- 6 , 



y sólo es necesario determinarlo cada tres o cuatro meses, pues sus varia- 

 ciones con el tiempo son muy pequeñas. 



Teoría de la instalación.— Es sabido que si en un campo magnético 

 uniforme H, se coloca un cilindro de sección ds, constituido por dos subs- 

 tancias de susceptibilidad * y *', respectivamente, en la superficie de se- 

 paración de ambas se ejerce una fuerza definida por: 



F = -|-(x — *')Wds. 



Según se ve, esta fuerza es proporcional a ds, de modo que para áreas 

 finitas, si la superficie es plana o casi plana, la fuerza será, finita, y, por 

 consiguiente, medible. 



Este es el caso del tubo-laboratorio en el método que nos ocupa; de 

 modo que si llamamos y- s y ¿aq las susceptibilidades del cuerpo estudiado 

 y del agua, i e /' las corrientes que circulan por las bobinas fijas y la mó- 

 vil del electrodinamómetro, respectivamente, K la constante de este últi- 

 mo, 5 la sección del tubo, y k la constante procedente de la acción del 

 campo sobre el tubo vacío, la ecuación de equilibrio será: 



|(-^-gH 2 5 + ¿ = K(//') s , 



de la cual puede deducirse ¿ s , conociendo los restantes valores que in- 

 tervienen en ella; pero si en las mismas condiciones de antes tenemos, en 



