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naturelle à première vue. Après réflexion, tout physicien 

 trouvera aisément que si g est l'accélération de la 

 pesanteur, M la masse de A, l'accélération y que prend 

 A lorsqu'on ajoute à B la masse m du corps C est 



m 



La résultante des forces agissant en A (pesanteur et 

 tension du fil) est donc „ .. , . Elle n'est pas pro- 



portionnelle à m. 



A noter d'ailleurs qu'en étudiant plus loin la ma- 

 chine d'Atwood, Chwolson arrive à ces formules sans 

 remarquer qu'elles contredisent l'affirmation citée. 



b) Représentation de la propagation d'un ébranle- 

 ment par ondes sphériques transversales. — Bien que 

 l'importance d'une telle propagation soit très grande 

 en optique, les traités de physique n'en donnent au- 

 cune représentation. Alors qu'il est facile d'avoir une 

 image de la propagation par ondes longitudinales ou 

 par ondes transversales (polarisées linéairement) planes, 

 il semble plus difficile de se représenter la propagation 

 par ondes sphériques transversales. Il n'en est rien en 

 réalité. La difficulté provient de l'identification incon- 

 sciente que l'on fait entre la surface d'onde et une 

 surface d'égale intensité (lieu des points où l'intensité 

 de la vibration est la même). . Lorsque les ondes sphé- 

 riques sont longitudinales la surface d'égale intensité 

 est aussi une surface d'onde, donc une sphère. Lorsque 

 les ondes sphériques sont transversales, la surface d'é- 

 gale intensité n'est plus une sphère. 



Si (u, v, w) représente le déplacement — très petit 

 — du point matériel de coordonnées x, y, z situé à la 

 distance r = \f x 2 -f- y 2 + z 2 de l'origine, les formules 



