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y por fin, 



dr dr d^r 



eos e = r ■ 



ds ds' dsds' 



Sustituyendo este valor y los de eos. 6 eos. 6' en la fórmula 

 de Ampére 



„ . //' ds ds' ( 3 „ 



F = A eos e eos o eos 



r2 \ 2 



') 



tendremos 



p_AJ£_ds_ds^í_dr_dr__ d^r 3 dr dr 

 /■2 V ds ds' dsds' 2 ds ds' 



ó bien 



„ . ii' dsds /I dr dr d^r \ 



F=A — ~r . 



r2 \ 2 ds ds' dsds' ) 



Todavía puede simplificarse más la fórmula, y presentar- 

 se bajo otra forma, que ofrece grandes ventajas para el cálcu- 

 lo de la potencial, introduciendo dos fundones U y U' de r, 

 como hace Mr. Bertrand, ó bien directamente, como en la 

 teoría mecánica del calor de Mr. Briot; pero no podemos en- 

 trar en estos pormenores, al menos por ahora. 



Cuando en otro año estudiemos sistemáticamente la elec- 

 tro-estática, si es que llega tal caso, podremos discutir am- 

 pliamente estas cuestiones. 



* * 



Con cualquiera de las fórmulas de Ampére que hemos pre- 

 sentado, pueden resolverse los principales problemas de elec- 

 trodinámica, que se estudiaban al principio del último siglo. 



