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ab, lo designaremos por F y lo supondremos aplicado en a, 

 según la recta a x. 



Y como suponemos que se verifica el principio de la reac- 

 ción igual y contraria á la acción, el esfuerzo que ab ejerce 

 sobre a b' también lo representaremos por F, lo supondremos 

 aplicado en a' sobre la recta a a x y tendrá el mismo valor 

 numérico que el anterior, pero actuará en sentido contrario. 



Dicho esfuerzo F estará numéricamente expresado por una 

 función que dependerá de todas las variables que indicába- 

 mos antes, es decir: 



F = F{ds,ds',Ui',r,% 9', ©) 



ó sea de todos los elementos que determinan la magnitud y 

 la posición relativa de los dos elementos de corriente. 



El problema consiste en conocer la naturaleza de la fun- 

 ción F, es decir, bajo qué forma analítica entran en dicha 

 función las cantidades que contiene. 



Realmente, la solución hallada por Ampére, aunque hoy 

 nos parezca sencillísima y casi vulgar, aunque se acuda á la 

 hipótesis y á la experiencia, aunque en grado mínimo res- 

 pecto á una y otra, será siempre una teoría admirable y digna 

 del gran maestro. 



En primer lugar se supone que la fuerza F es proporcio- 

 nal á los elementos ds, ds y á las corrientes que por ellos 

 circulan; y esta proporcionalidad parece cosa bien natural. 



No hemos de aquilatar si es más ó menos legítima. 



Admitiéndola como buena, podremos escribir el valor de 

 F en esta forma: 



F=í/s./.£/s'./'./(r, e, r, ce) 



y nos queda por determinar la naturaleza de la función /. 



Descompongamos (fig. 50) la recta ab ^n sus dos compo- 

 nentes rectangulares ac,ad. 



