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Luego, en virtud del principio establecido, si h era la ac- 

 ción de A sobre B, por ejemplo, para el primer sistema, es 

 decir, antes de invertirse la corriente B, la nueva acción será 

 la simétrica de F, pero su simétrica es ella misma, puesto 

 que está en el plano de simetría, luego F no debe variar. 



Sin embargo, esto está en contradicción con el resultado 

 experimeneal que hemos señalado en la fig. 47; porque si la 

 corriente B se invierte, F debe invertirse convirtiéndose en F. 



De aquí resulta una contradición: F debe permanecer y 

 debe invertirse. Contradicción que sólo se resuelve supo- 

 niendo F = 0. 



De aquí resulta este principio que pudiera decirse, como 

 antes indicamos, que es en parte experimental, y en parte a 

 priorL 



Cuando un elemento de comente está situado en un plano 

 perpendicular á otro elemento en su punto medio, la acción de 

 ambos elementos es nula. 



Hemos supuesto que el plano en que está el elemento A 

 es perpendicular á B en su punto medio; pero el principio 

 subsiste con diferencias infinitamente pequeñas de orden su- 

 perior, que rigurosamente se anulan en las integraciones, aun- 

 que dicho plano perpendicular á B pase por otro punto cual- 

 quiera del elemento B; por ejemplo, por uno de los extremos, 

 que es lo que haremos en adelante para simplificar la figura. 



Sobre esto podríamos insistir, pero no lo creemos nece- 

 sario. 



Y con estos principios establecidos estudiemos ahora la 

 acción elemental de dos elementos de corriente. 



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Sean dos elementos de corriente ab, ab' (fig. 50). 

 Consideremos la recta aa' que une las extremidades de 

 estos elementos a y a'. 



