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ocurre preguntar y debe preguntarse: ¿Puesto que el campo 

 no es inerte, en cada punto a, qué efecto producen los dos 

 vectores Eq y Hq? 



Para lo cual sería preciso conocer la naturaleza del cam- 

 po (£), ó hacer hipótesis respecto á su composición eléc- 

 trica y á su composición magnética, sin perjuicio de com- 

 probar los resultados experimentalmente. 



Supongamos que se adopta una hipótesis, y que, por 

 virtud de esta hipótesis, se puede determinar en cada punto 

 el estado eléctrico y magnético del campo. 



Representemos este nuevo estado activo por(£'), compren- 

 diéndose en (E') elementos eléctricos y elementos magnéticos, 

 por ejemplo: masas eléctricas desplazadas, pequeñas corrien- 

 tes orientadas ó pequeñas masas magnéticas polarizadas. 



Y aquí concluye la primera aproximación y empieza la 

 segunda. 



El problema se nos plantea de nuevo, pero más en gran- 

 de; ya no sólo tenemos el sistema (D), sino además el sis- 

 tema (£"). 



Pues bien; podemos repetir para (D) y (£") lo que antes 

 dijimos sólo para (D). Y ambos determinarán en cada punto a 

 del campo dos nuevos vectores, distintos de los primeros, que 

 llamaremos, E^ al vector eléctrico, y //^ al vector magnético. 



Como estos vectores son distintos de los anteriores, pro- 

 ducirán nuevas alteraciones en cada elemento del campo, ó 

 digamos, para cada punto. 



Y el campo resultará en un nuevo estado electro-magné- 

 tico, que representaremos por (£"'). 



Con lo cual termina la segunda aproximación y empieza 

 la tercera. 



Porque podemos estudiar la acción de (D) y (£"') sobre el 

 campo primitivo E, acción que se traducirá por un tercer gru- 

 po de vectores eléctricos E^, y de vectores magnéticos //g. 



Los que á su vez crearán un nuevo estado {E'"), y así 

 sucesivamente. 



