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Hagamos pasar por C una superficie; cada una de las lí- 

 neas de fuerza magnética encontrará en un punto á dicha su- 

 perficie, y su intensidad estará representada por un vector; y 

 en vez de hablar de línea de fuerza magnética, que realmen- 

 te no hemos definido hasta aquí, podemos hablar de vecto- 

 res, reproduciendo el caso que estudiábamos al demostrar la 

 fórmula de Stokes. 



Aquí, como allí, tenemos una línea cerrada C, una super- 

 ficie que pasa por dicha línea y un campo de vectores H: el 

 que engendra la parte magnética ó dinámica del sistema de 

 la figura 56. 



Según definiciones, que recordarán mis alumnos, el siste- 

 ma de vectores H, aplicado á los puntos de la superficie S, 

 tendrá un flujo que designaremos cp. Y este flujo será inde- 

 pendiente de la superficie 5 si los vectores cumplen con 

 cierta condición que explicábamos en las conferencias pre- 

 cedentes, condición con la que suponemos que cumplen los 

 vectores H. 



Mientras el flujo cp permanezca invariable, el problema 

 será problema de equilibrio ó de tensiones internas de las 

 diferentes partes del sistema; pero si el flujo cp varía, en el 

 conductor C se desarrolla una corriente eléctrica, y la fuerza 

 electromotriz total es proporcional según la experiencia á 



úfcp 



la variación del flujo, es decir á — —. 



di 



Esta es una ley que hasta ha descendido á la práctica in- 

 dustrial y que se aplica á las máquinas dinamos. Todos los 

 que estudian electrotecnia recuerdan, que la potencial que se 

 desarrolla en el inducido depende de la velocidad del in- 

 ductor, ó dicho con más propiedad de la derivada del flujo 

 magnético que pasa por el interior de las espiras. 



Allí estas variaciones del flujo magnético dependen de 

 las variaciones en las distancias; nosotros expresamos la ley 

 en general. 



Traduzcamos este hecho experimental en fórmula mate- 



