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extendiéndose la integral doble á la parte de superficie S 

 que comprende la curva C. 



La experiencia nos ha permitido, como desea la escuela 

 conceptualista, establecer una primera ecuación que enlaza 

 el vector magnético H que expresa la acción de las corrien- 

 tes ó de los imanes, ó bien de sus componentes a, p, y, con 

 el vector elécirico E y con sus componentes P, Q, R. 



Claro es que también hemos variado aquí la notación de 

 los componentes de H: en vez de designarlas por HxHyHz, 

 las hemos designado por «, p, y, 



Y aquí viene la aplicación del teorema de Stokes, que nos 

 permitirá deducir inmediatamente, de la ecuación anterior, 

 tres de las ecuaciones fundamentales de Maxwell. 



Pero antes de seguir adelante, advirtamos que, para sim 

 plificar, hemos supuesto que el espacio £" ó el campo en que 

 están colocadas las entidades eléctricas de la fig. 56, no es 

 un campo magnético, sino que es, por ejemplo, el éter, de 

 suerte que no hay que contar con la inducción magnética, y 

 que el coeficiente )x que suele entrar en estas fórmulas lo 

 suponemos igual á la unidad. 



Esto dicho, como el primer miembro de la ecuación ante- 

 rior es una integral sencilla del tipo que ya hemos estudiado 

 en la fórmula de Stokes, podremos por dicha fórmula trans- 

 formarla en integral doble, según vimos en la conferencia 

 precedente, y tendremos: 



C {Pdx-{-Qdy-^Rdz) = 



J Jsl \ dy dz) \ dz dx J \ dx dy |J 



y comparando esta fórmula de transformación con la fór- 

 mula experimental antes obtenida, é igualando los primeros 

 miembros, puesto que los segundos son iguales, tendremos: 



