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a teoría de la elasticidad también, pero según el método de 

 Navier, Lame, Clebsch y otros autores. 



Como hemos hecho el resumen del primer método, vamos 

 á hacer el resumen del segundo, que será hacer el resumen 

 del último curso citado . 



En rigor, el método de Lame no aplica la hipótesis me- 

 cánica en toda su pureza, como el de Cauchy. 



Es una especie de término medio entre la hipótesis mecá- 

 nica, y cierta tendencia al método experimental, aunque el 

 ilustre autor acude á la mecánica racional con todas las con- 

 diciones antes señaladas. 



No divide el cuerpo elástico en puntos materiales de masa 

 determinada m, m'..., ni establece las ecuaciones de equilibrio 

 de estos diferentes puntos como hace Cauchy. 



Toma como elemento un paralelepípedo infinitamente pe- 

 queño en el interior del cuerpo elástico. 



Hace constar, que la experiencia demuestra, que sobre las 

 caras de este paralelepípedo actúan determinadas fuerzas 

 elásticas, reacciones de todo el sólido sobre el paralelepípe- 

 do elemental expresado. 



De modo, que así como Cauchy establecía las ecuaciones 

 de equilibrio para cflúfa/7«/2íí7, y tres ecuaciones eran bas- 

 tantes. Lame tiene que establecer las ecuaciones de equili- 

 brio del sólido elemental sometido á las reacciones sobre sus 

 seis caras y á la fuerza exterior, que actúe en su centro de 

 gravedad, y que será un dato, al paso que las anteriores 

 reacciones serán verdaderas incógnitas del problema; pues- 

 que hasta ahora no sabemos cómo se distribuyen las tensio- 

 nes elásticas en el interior del sólido. 



Las ecuaciones de equilibrio ya no serán tres, sino seis, 

 porque no se trata de un punto, sino de un sólido, por más 

 que se le suponga absolutamente rígido. 



Tres ecuaciones para las componentes y tres para los 

 pares. 



Estas tres últimas desaparecen introduciendo en las tre§ 



