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No repugna, pues, que á partir de cierto limite E, puedan 

 despreciarse las acciones de dos masas m, m. 



La distancia m'E es precisamente el ancho de las fajas de 

 la figura 1.^ 



Pero esto no es rechazar la acción á distancia, es despre- 

 ciarla más allá de cierto límite; y esto es lo que hemos he- 

 cho constantemente al explicar la teoría de la elasticidad. 



* 



La experiencia confirma este procedimiento racional, y ya 

 en otras conferencias de otro curso, tomando la cita de la 

 Mecánica racional de Mr. Appell, decíamos: 



El orden de magnitud del radio de actividad molecular 

 puede deducirse de las experiencias de Quincke sobre los 

 fenómenos capilares. Si se estudian los fenómenos de la ca- 

 pilaridad en el agua con un tubo de cristal, recubierto inte- 

 riormente de una capa sumamente tenue de plata, se obser- 

 va que estos fenómenos son idénticos á los que se obtienen 

 con un tubo de plata del mismo diámetro interior, cuando la 

 capa de plata tiene un espesor de 0,000054 milímetros, es 

 decir, de cincuenta y cuatro millonésimas de milímetro. 



Es decir, que el mismo efecto produce todo el tubo de 

 plata que un tubo de dicho espesor envuelto en uno de 

 cristal . 



O de otro modo, del tubo no entra en juego prácticamen- 

 te más que el espesor indicado; el resto produce efectos des- 

 preciables en la práctica, puesto que no pueden medirse. 



Estas cincuenta y cuatro millonésimas de milímetro repre- 

 sentarían en este caso la anchura de la figura 1.^ ó la distan- 

 cia Em de la figura 2."": la ordenada EE' y todas las de la iz- 

 quierda podrían suponerse iguales á cero. 



Claro es, que por un procedimiento matemático, puramen- 



