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riores, que actuarán sobre cada elemento m del fluido pro- 

 porcionalmente á la masa de este elemento. 



Si m es la masa de un elemento sumamente pequeño del 

 fluido y F es la fuerza exterior por unidad de masa, la acción 

 sobre el elemento de que se trata será, 



mF 



y para cada punto del fluido podemos decir otro tanto. 



Todas estas fuerzas F son generales, si bien en algunos 

 casos podamos suponer, que obedecen á ciertas condiciones, 

 por ejemplo, que para dichas fuerzas F exista lo que se 

 llama una función de fuerzas. 



Podrá suceder también como caso aun más particular, 

 que entre estas fuerzas esté la gravedad, como puede tam- 

 bién suponerse que todas ellas sean nulas. 



Si el fluido continuo se extiende hasta el infinito, nada 

 tenemos que agregar á lo dicho, respecto á las fuerzas, por- 

 que su ley de distribución en la masa ya la tendremos en 

 cuenta en cada caso particular. 



Pero si el fluido tiene una superficie límite, en toda esta 

 superficie podrán existir presiones ó tensiones, que supone- 

 mos como datos del problema, ó que resultan de la acción 

 de un medio ambiente material en cuyo centro esté colo- 

 cado el fluido de que tratamos. 



Implícitamente hemos supuesto, que para cada punto 

 del fluido hay una densidad determinada que se puede 

 definir, según costumbre en estos casos, de la siguiente 

 manera: 



Definamos la densidad del fluido 5 en un punto a. 



Imaginemos alrededor del punto a una supeificie 5, de pe- 

 queñísimas dimensiones en todos sentidos, y encerrando, 

 por consiguiente, un volumen sumamente pequeño que re- 

 presentaremos por Av, es decir, difetencia de volumen. 



Supongamos, además, que dentro de este volumen está 



