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Si cada punto tiene una densidad, cada porción del fluido 

 tendrá una masa, que supondremos dotada de inercia, y á 

 cuyo movimiento se podrán aplicar las fórmulas de la diná- 

 mica clásica. 



Sobre el fluido podrán actuar ó no fuerzas exteriores. 



Por último, el fluido carece de viscosidad, de suerte que 

 las presiones sobre una superficie cualquiera, interior ó ex- 

 terior, han de ser normales á dicha superficie. 



Todo esto lo expusimos, con la extensión posible en la 

 última conferencia. 



Y aun haremos todavía tres nuevas observaciones para 

 completar estas ideas generales. 



Hemos definido la densidad, y ahora diremos que, por 

 regla general, esta densidad será continua; mas podrá suce- 

 der en algún caso, que debamos considerar dos fluidos dis- 

 tintos con una superficie de separación determinada, y es 

 evidente que en esta hipósis la densidad del sistema total 

 experimentará una discontinuidad en los puntos de la super- 

 ficie de separación al pasar de uno á otro fluido. 



He aquí la primera observación. 



Es la segunda, que, por regla general, la densidad de 

 cada punto dependerá de las presiones en este punto. 



Podremos decir que la densidad es función de la presión. 



Y aquí para la representación material del problema ocu- 

 rre una dificultad, que no puede ocurrir en los sistemas dis- 

 continuos. 



Por ejemplo, en un conjunto de moléculas con espacios 

 intermedios, veremos perfectamente con la imaginación, 

 como la densidad de este conjunto de moléculas puede ser 

 mayor ó menor. Si las oprimimos y las aproximamos, lo 

 cual es posible, puesto que es posible reducir los espacios 

 intermedios, la densidad aumentará, toda vez que habrá más 

 moléculas, es decir, más materia en menos volumen. 



Por el contrario, si las moléculas se separan y aumentan 

 los huecos, disminuirá la densidad en razón á que la misma 



