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cir, que de esta transmisión podemos tener una representa 

 ción material y geométrica. 



Pero, ¿cómo se transmite por el interior del fluido, si el 

 fluido no tiene huecos, sino que por su continuidad rellena 

 todo el espacio comprendido en S? 



¿Qué es, qué se ha hecho, como antes decimos, de la 

 impenetrabilidad de la materia? 



Cuestiones son estas en las que no hemos de detenernos 

 por el momento. 



Admitimos, que puedan existir las fuerzas F actuando sobre 

 cada punto del fiúido, y nos contentamos con llamar la aten- 

 ción sobre esta circunstancia curiosa: huyendo de la acción 

 á distancia acudíamos al estudio de los fluidos continuos, y 

 al dar el primer paso nos encontramos con la misma difícultad 

 bajo distinta forma, mejor dijéramos bajo la forma opuesta. 



Aunque, por otra parte, no podemos negar que el fluido 

 perfecto, que tenemos en estudio, es una creación puramente 

 ideal, á la que se llega con más ó menos aproximación en 

 la práctica, pero entre otras muchas complicaciones. 



Dejemos en suspenso estos problemas , hasta que llegue 

 el caso de estudiar la constitución de la materia con arreglo 

 á las teorías de la Física moderna, y de estudiar, entre otras 

 obras importantes, las de uno y otro Thonsom, y las de Lo- 

 rentz y Larmor. 



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Planteemos de una vez las ecuaciones de equilibrio de un 

 fluido perfecto, en cuyo caso tienen aplicación plena los 

 principios de la Mecánica clásica. 



Si el sistema fuera discontinuo, si el fluido estuviera com- 

 puesto de átomos, moléculas ó partecillas, á distancia unas 

 de otras, el método que deberíamos seguir sería el método 

 clásico de la Mecánica racional, el que hemos explicado en 

 el segundo curso de esta asignatura; en suma, el método 

 fundamental de Cauchy. 



