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A saber: estableceríamos para cada punto material las tres 

 componentes de todas las fuerzas internas y externas que 

 sobre él actuasen, é igualaríamos estas tres componentes 

 á cero. 



Tendríamos tres ecuaciones para cada punto en particular, 

 ó si se quiere, tres ecuaciones generales con las variables x^ 

 y, z^ que deberían verificarse para todos los puntos del sis- 

 tema y para todos los puntos de la superficie límite. 



En suma, repetiríamos, palabra por palabra, todo lo que 

 expusimos en el segundo curso de esta asignatura, al estu- 

 diar el problema de la elasticidad, como hemos dicho, por 

 el método de Cauchy. 



Pero no es este el caso, porque estamos en la segunda de 

 las_ dos hipótesis, que establecimos en una de las dos prime- 

 ras conferencias, á saber; en la hipótesis de la continuidad^ y 

 aquí no puede aplicarse de una manera natural el mismo 

 método que para el caso de fluidos discontinuos. 



Toda porción del fluido, por pequeña que sea, es continua 

 por definición, y no cabe considerarla como un átomo aisla- 

 do de una agrupación discreta; podría hacerse, pero esta se- 

 ría una nueva hipótesis. 



Como masa continua debemos considerar todo elemento 

 del fluido, y en este concepto debemos establecer sus ecua- 

 ciones de equilibrio. 



Precisamente tal fué el método que expusimos al estudiar, 

 en el tercer curso de esta asignatura, la teoría de la elastici- 

 dad por el método de Lame. 



Ya lo diijmos entonces y ahora lo recordamos. 



En el método de Cauchy se estudia el equilibrio de un 

 punto aislado. 



En el método de Lame se estudia el equilibrio de un pa- 

 ralelepípedo elemental. 



Ya sé yo que en la exposición de estas teorías y de estos 

 métodos, hay cierta vaguedad y ciertas transiciones de uno 

 á otro y ciertos términos medios; pero en mi concepto para 



