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SJ" Por último, actuará en el centro del paralelepípedo 

 la componente X de la fuerza exterior F, por unidad de 

 masa, que hemos designado por X, y que supondremos que 

 lleva su signo propio: la designaremos, pues, por -\- X y 

 multiplicándola por la densidad p del paralelepído y por el 

 volumen de éste, tendremos la fuerza paralela al eje de las x 

 que actúa sobre el elemento de fluido: 



-f Xpdxdydz. 



En la figura hemos supuesto que X es positiva y que por 

 lo tanto actúa de izquierda á derecha ; pero la expresión es 

 general dándole á X el signo que le corresponda. 



Así, pues, para el equilibrio, paralelamente al eje de las x, 

 obtendremos como primera ecuación la que resulta de igua- 

 lar á cero suma de las tres tuerzas anteriores, y tendremos 



px dy dz — I px H -— dx\ dy dz -\- X ^ dx dy dz = o 



\ dx ) 



ó bien 



Pxdydz — px dydz — dxdy dz -{- X ^ dx dy dz = o 



y simplificando 



dPx 



dx 



dx 



Xp (1) 



Del mismo modo y repitiendo los mismos razonamientos 

 tendremos para el equilibrio paralelamente á los otros dos 

 ejes estas dos ecuaciones 



^Py -^Y;JPl. = ^z (2) 



dy dz 



