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mente pequeña de segundo orden, y el volumen v es de ter- 

 cero; luego en el límite, 



Ó bien 



Por consiguiente, la presión de un plano cualquiera que 

 pase por O, por unidad de superficie, es igual á la presión 

 sobre la cara xy en dicho punto O . 



Y como puede repetirse este razonamiento para las tres 

 caras del triedro, tendremos 



P=p^, P = Py,P=:p, 

 de modo que 



Px=Py=Pz=^P' 



En suma, para cualquier plano que pase por O en el caso 

 del fluido perfecto la presión será la misma. 



La presión es característica para cada punto, y alrededor 

 del punto puede suponerse que es invariable en todas las 

 orientaciones. 



La representamos por p, y p será una función de x, y, z. 



Mediante esta simplificación, que es fundamental para los 

 fluidos perfectos, según los hemos defínido, las ecuaciones de 

 equilibrio relativas á cualquier punto de la masa fluida, toma- 

 rán esta forma sencillisíjjia y que, por decirlo así, es clásica: 



dp dp dp 



dx dy dz 



* 

 * * 



