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integrales tengan tal generalidad, que satisfagan al equili- 

 brio de la superficie, que es la segunda parte del problema, 

 y esta segunda parte es casi siempre la más difícil. 



Lo dicho se refiere al problema estático; mas para el pro- 

 blema de dinámica tendríamos que repetir lo que acabamos 

 de exponer, aunque con alguna más complicación. 



Tendríamos que obtener las ecuaciones del movimiento 

 de un punto, ó de un paralelepípedo elemental, y obtenerlas 

 con la generalidad suficiente para que satisficiese al movi- 

 miento de la superficie límite y además á las condiciones del 

 instante inicial; de modo, que aquí el problema de los límites 

 es doble; problema de límites en el espacio y problema de 

 límites en el tiempo. 



* 



Otro ejemplo: Movimiento del calórico en un cuerpo con- 

 ductor, ó si se quiere, equilibrio de temperatura. 



Pues el problema se divide también en dos partes: una 

 relativa al interior del cuerpo, utilizando como siempre el 

 paralelepípedo clásico: otro relativa á la superficie, en la que 

 podrá haber una distribución determinada de temperaturas, 

 á cuya distribución deberán satisfacer las integrales que ha- 

 yamos obtenido en la primera parte del problema. 





Otro ejemplo más, y será el último, porque con lo dicho 

 creo que se habrá comprendido bien mi pensamiento. 



En cualquiera de los problemas modernos de la electrodi- 

 námica aparecen los mismos dos casos que venimos seña- 

 lando. 



