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derivan, estarán definidos por las coordenadas x, y, z, del 

 pequeño móvil, en función de / y de la posición inicial. 

 Es decir, 



x=f^{a,b,c,t), 



y =fy{a, b, c, ti 



z = fz{a, b, c, t). 



Lo que hemos dicho del punto A q podemos decir de todos 



los demás puntos del fluido Bq, Cq y de todas las masas 



infinitamente pequeñas interiores á Rq. 



En suma, el movimiento del fluido y de todas sus partes 

 quedará perfectamente definido, si para todos y cada uno 

 de sus puntos se conocen tres ecuaciones análogas á las 

 precedentes, sólo que para otro punto Bq, por ejemplo, las 

 coordenadas no serán a, b, c, que son las de A(¡, sino las 

 coordenadas de B^. 



De suerte que en este sistema hay tres funciones x,y, z, 

 y cuatro variables independientes a, b, c, que caracterizan 

 el punto que se elija y el tiempo t. 



Tal sistema de variables, se dice que es el sistema de 

 variables de Lagrange. 



Con este motivo, podríamos aquí discutir si las funciones 

 /"serán las mismas, como en efecto lo son, para todos los 

 puntos; queremos decir, si tendrán la misma forma analítica 

 y sólo diferirán por los valores que se sustituyan en vez de 

 a, b, c, según el punto que tomemos en Rq. Esto es evi- 

 dente, puesto que son las integrales. Además es noción 

 elemental. 



En las ecuaciones del movimiento entran otras cantidades 

 como p y p: pero estas serán á su vez funciones de x, y, z 

 y de í, é indicarán la presión y la densidad de la masa Aq 

 en cualquier instante. Y en rigor, como x, y, z son funciones 

 de t, claro es que p y p serán funciones de /también, es 

 decir, que en cada instante la masa infinitamente pequeña 



