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 En efecto, las ecuaciones del movimiento son 



dp 



dx ^ V dt' ) dy V dP } dz \ dP ) 



?=f(p) 

 d? ■ d^u d^v d^^ ^g 

 dt dx dy dz 



En las tres primeras ecuaciones los primeros miembros 

 pertenecen, por decirlo así, al sistema de Euler, porque ex- 

 presan variaciones que experimenta la presión alrededor de 

 un punto X, y, z y en un instante determinado. 



Pero en los segundos miembros hemos atendido al siste- 

 ma de Lagrange, puesto que las tres derivadas segundas, 

 con relación al tiempo, son las componentes de la acelera- 

 ción de una partícula fluida en su trayectoria. 



De manera que siguiendo el sistema de notaciones antes 

 establecido, debemos conservar la 3 para el primer miem- 

 bro ; pero debemos poner d en el segundo y resultarán en 

 esta forma: 



'P-Jx -"-•' 



) 



dx \ dP 



dy ^ \ dP ) 



dz ^\ dP / 



Y como luego veremos , si han de aplicarse estas ecuacio- 

 nes al sistema de Lagrange, deberemos transformar los pri- 

 meros miembros, que están expresados en el sistema de 

 Euler, y en que, por lo tanto, x, y, z son las variables; habrá 

 que expresarlos, repetimos, en el sistema de Lagrange, to- 

 mando por variables a, b, c: en cuanto á la variable /, ésta 

 es la misma para los dos casos . 



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