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Por el contrario, si queremos aplicarlas el sistema de Euler, 

 la forma de los primeros miembros subsiste; pero hay que 

 transformar los coeficientes diferenciales de modo, que solo 

 entren en la notación el símbolo diferencial 9 en vez del sím- 

 bolo í/. 



De la segunda ecuación que expresa la densidad en va- 

 lores de la presión nada hay que decir, porque es la misma 

 para ambos sistemas . 



En cambio hay que decir mucho de la última ecuación, 

 que es la que expresa la continuidad. 



Esta ecuación, bien escrita está como la hemos escrito, si 

 se trata del sistema de Euler; pero es inaceptable si se trata 

 del sistema de Lagrange. 



En efecto, la hemos obtenido estudiando lo que pasa en 

 un punto determinado por el movimiento del fluido, que 

 pasa por dicho punto. Hemos considerado en él, abarcándo- 

 lo, un paralelepípedo infinitamente pequeño; y viendo el 

 fluido que entra y el fluido que sale por sus seis caras, ex- 

 presado este flujo de fluido por medio de las componentes 

 u, V, w, de la velocidad como en el sistema de Euler, hemos 

 determinado la variación de masa de dicho paralelepípedo, 

 y en el límite la derivada de la densidad con relación al 

 tiempo . 



Todo esto es correcto en el sistema de Euler y así se ex- 

 presa la continuidad en cada punto; pero no se expresa la 

 continuidad en el sistema de Lagrange, ó sea en el sistema 

 de trayectorias del mismo modo. 



En este último sistema debemos expresar la continuidad 

 por otro procedimiento y en otra forma, que, como veremos, 

 sólo contendrá el símbolo d en vez del 9. 



Tal será el objeto de la conferencia próxima. 



Pero como para obtener esta ecuación de continuidad, en 

 el expresado sistema de Lagrange, tenemos que acudir á la 

 teoría del cambio de variables bajo integrales múltiples, y 

 para ello hemos de acudir á la vez á la teoría de las deter- 



