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giro, A, del péndulo, AP, según cuya dirección se ejerce 

 constantemente la acción de la gravedad. 



Mientras el eje de giro permaneciera fijo, el extremo infe- 

 rior del péndulo, puesto en movimiento, trazaría en un pa- 

 pel, que bajo ese extremo pasara, una sinusoide, que se ha 

 representado también en la figura, si se suponen nulas las 

 pérdidas por resistencias pasivas, cuyo período 



:-V- 



queda perfectamente definido por la longitud del péndulo y 

 el valor de la gravedad. 



Pero las circunstancias varían si á consecuencia de mo- 

 vimientos del eje de suspensión coexiste 

 con la fuerza de la gravedad otra debida 

 á la aceleración comunicada á la masa 

 pendular, producida por aquellos movi- 

 mientos. 



Si PS indica esa aceleración tangen- 

 cial, debida á los movimientos del eje, 

 en realidad á la acción de la gravedad / 



se sustituye la resultante PR de esta úl- / 



tima y de aquella otra, y la vertical A V j 



del lugar queda reemplazada para la / 



masa pendular por otra A V, hacia la / fi^.s. 



que marchará el péndulo, y en torno de / 

 la cual oscilará, á uno y otro lado, pu- /v jy 



diendo describir su extremo una sinu- 

 soide, cuyo eje será la A V, como antes lo era la i4 V para 

 la trazada en la figura, que correspondía al caso en que de 

 ordinario oscila un péndulo. 



No tendría ya esa nueva sinusoide el mismo período T 

 que la primitiva, porque la masa pendular está sometida á 

 una aceleración que, si se representa por y la debida al mo- 



