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el péndulo justamente la cuarta parte, — , también, de su pe- 



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ríodo de oscilación; pero, si para ver con mayor claridad la 

 cuestión, se supone que al llegar el péndulo á su posición 

 extrema ó de retroceso se le aplica un corto tiempo uua 

 fuerza tangencial, en el mismo sentido que el movimiento 

 de la masa llevaba, subirá esta última más alta, hasta que el 

 trabajo de esa nueva fuerza quede anulado por el de la gra- 

 vedad y vuelva á caer el péndulo hacia la vertical. 



Se tardará poco ó mucho en esta nueva compensación de 

 trabajos; pero siempre se empleará en ello un tiempo /, 

 que hará aumentar la duración aparente del cuarto de pe- 



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ríodo de — á \-t. 



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Semejantes aumentos pueden introducirse, de una manera 

 repetida, mientras el péndulo oscile, y no ya precisamente 

 en sus posiciones extremas, y se comprenderá que podrán 

 modificar, aumentándolas, las duraciones de los períodos 

 teóricos de oscilación. 



De todo lo expuesto se deduce, que tanto la amplitud de 

 las oscilaciones pendulares de los sismógrafos como los pe- 

 ríodos de ellas, son funciones, más ó menos complejas, del 

 movimiento sísmico cp(f), y que, por lo tanto, la ecuación 

 correspondiente á esta incógnita debería escribirse de este 

 modo: 



cp {t) = —!— / (í) 4- u ( cp (O ) sen 2 t: ^7'' , 



fórmula completamente indeterminada, en la que sólo se co- 

 noce de cierto la ecuación f{t), dada directamente por la 

 curva del sismograma, I y aA. 



Como el fin de este trabajo no es el exponer una teoría de 

 los sismógrafos, que, si acaso, será objeto de otro estudio, 

 de muy distinta índole que el presente, parece que basta con 



