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presentase roturas, desgarraduras, lagunas, soluciones de 

 continuidad, en una palabra. El fluido en todas sus partes 

 está en contacto siempre consigo mismo, y las partes conti- 

 guas en un momento, en todos los momentos siguen, en 

 cierto modo, siendo contiguas. 



Estas dos condiciones definen en rigor la continuidad del 

 fluido. 



Si el fluido es compresible, condición que constituye un 

 caso general, claro es que una porción cualquiera del mismo 

 podrá disminuir de volumen y aumentar de densidad, ó, por 

 el contrario, dilatarse y llegar en todos ó algunos de sus 

 puntos á una densidad menor. 



En la hipótesis de la discontinuidad esto se comprende y 

 es llano, porque para que se presente uno ú otro caso basta 

 que las distancias intermoleculares ó interatómicas dismi- 

 nuyan ó aumenten: el volumen ocupado por la materia es 

 menor que el volumen aparente, y queda hueco, si se nos 

 permite expresarnos de este modo, para que el volumen apa- 

 rente sea mayor ó menor. 



Tal interpretación de las dilataciones ó condensaciones no 

 puede aplicarse á la hipótesis de la continuidad. En ella hay 

 que admitir que el fluido penetra en sí mismo (¿y qué es en- 

 tonces de la impenetrabilidad de la materia?) y aumenta la 

 intensidad de la masa en cada punto, ó, si se quiere, la den- 

 sidad. Al contrario para la dilatación. 



Recordarán mis alumnos que, á este propósito, dábamos, 

 no una explicación, pero sí una especie de representación 

 sensible, acudiendo al espacio de cuatro dimensiones. 



Sea como fuese, la continuidad de una masa cualquiera 

 del fluido se expresará de este modo: 



Sea A un volumen infinitamente pequeño, que podremos 

 considerar descompuesto en paralelepípedos rectangulares, 

 cuyas tres aristas sean dx, dy, dz. 



Si la densidad media de uno de estos paralelepípedos la 

 representamos por p, su masa será evidentemente el produc- 



