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res, son las del movimiento de cualquier punto definido por 

 a, b, c, en el instante inicial, y, por lo tanto, las ecuaciones 

 del movimiento de todo el fluido, puesto que todo punto está 

 definido por las ecuaciones expresadas, con sólo poner en 

 ellas, en vez de a, b, c, las coordenadas que le corresponden 

 para t=o. 



Por eso puede afirmarse que a, b, c, son constantes arbi- 

 trarias de la integración de las ecuaciones diferenciales que 

 expresan el movimiento en el sistema de Lagrange. 



En rigor, como las ecuaciones son diferenciales de segun- 

 do orden, puesto que entran 



d^x d^z d^y 

 dP' dP' dt^ 



las constantes arbitrarias deben ser seis. Tres, que son las 

 expresadas a, b, c, designan las coordenadas iniciales del 

 punto que se considera y las otras tres serán las componen- 

 tes de la velocidad, también inicial. 



Pero en estas últimas no necesitamos ocuparnos por aho- 

 ra, y por eso no las representamos explícitamente en /j, 



J2- /s' 



* 



* * 



Tales ecuaciones, lo hemos dicho, representan el movi- 

 miento de un punto cualquiera del fluido. 



Sea (fig. 19) C una porción cualquiera del fluido de que 

 se trata, en el instante t= o. 



La masa C, sin perder su continuidad, ocupará en el ins- 

 tante t la posición C: se habrá transformado; será como un 

 sistema de puntos que pasan de la figura C á la C. 



Así, un punto A en su trayectoria definida por las ecuacio- 



