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p, p, y los coeficientes diferenciales de estas funciones, con 

 relación á a, b, c, t. 



Una vez integradas determinarán el movimiento de cada 

 punto A, su posición A' en cada instante, y la densidad p y 

 la presión p, de un elemento infinitamente pequeño de flui- 

 do, que corresponda á ^4' en el instante expresado. 



Como son ecuaciones diferenciales de segundo orden res- 

 pecto á t, en la primera integración tendremos — , — , — 



dt dt dt 



que son las tres componentes de la velocidad en un punto 

 cualquiera de cualquier trayectoria, y esta integración intro- 

 ducirá, por lo tanto, tres constantes arbitrarias «o, Vq, w^, 

 que serán las componentes de la velocidad en el instante ini- 

 cial para cualquier punto A del fluido. 



Por fin, si la temperatura fuera otra nueva variable, nece- 

 sitaríamos otra ecuación más, que no conocemos, y, á decir 

 verdad, el problema se convierte en un problema de termo- 

 dinámica. 



Pasemos ya á las ecuaciones generales del movimiento 

 del fluido, cuando se adoptan las variables de Euler. 



* 



Ecuaciones en el sistema de Euler. — Tendremos, como 

 antes, que establecer cinco ecuaciones. 



Las tres fundamentales de la dinámica, la de continuidad 

 y la característica del fluido. 



En rigor, ya las hemos obtenido; pero hay que hacer lo 

 que hicimos al tratar de las variables de Lagrange, á saber 

 uniformarlas respecto á las notaciones, de modo que no pue- 

 da ocurrir ninguna duda, y hacer de modo que no entren 

 más que las funciones que hemos de obtener y las variables 

 de este caso, que son x, y, z, t; porque el movimiento se 



