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/= O, conoceremos la posición á que ha llegado en cual- 

 quier momento t. No habrá más que sustituir este valor de 

 t en los segundos miembros; y siendo conocidos a,b,c, t, el 

 cálculo numérico de las funciones /i,/2,/3, nos darán los 

 valores de x, y, z, para dicho instante, y por lo tanto, la po- 

 sición del punto que se considera. 



Y del mismo modo, y con igual facilidad, podremos cono- 

 cer todas las demás magnitudes del movimiento del sistema. 



Por ejemplo, las componentes de las velocidades, diferen- 

 ciando con relación á / las tres ecuaciones anteriores. 



Las aceleraciones, diferenciando dos veces las mismas 

 ecuaciones. 



La forma de la trayectoria, eliminando t entre las tres ecua- 

 clones en cuestión; con lo cual, obtendremos dos ecuacio- 

 nes en X, y, z, que serán las de dicha trayectoria. 



Y como al integrar las cinco ecuaciones fundamentales, 

 habremos obtenido también p y /? en función de a, b, c, t, co- 

 noceremos la presión de cada punto en su marcha, y en di- 

 ferentes instantes, y su densidad y por fin cualquier mag- 

 nitud que con éstas se relacione. 



En suma: el problema estará resuelto de una manera casi 

 perfecta. 



¿Es que no basta con esto? 



Para ciertos espíritus imaginativos no basta, porque las 

 cinco funciones x, y, z,p, o dan la solución analítica, pero no 

 dan la imagen de esta solución. 



Se tiene una serie de trayectorias, un conjunto inmenso de 

 curvas, que constituyen para la imaginación una verdadera 

 maraña de hilos fluidos, que se cruzan, se enredan, y en la 

 que la imaginación, al buscar una representación sensible, 

 no encuentra ni orden, ni concierto, ni ley. 



Precisamente, las teorías en que vamos ocupándonos ayu- 

 dan á introducir algún orden en este desorden, alguna ley 

 en esta confusión. 



Un punto, tomado en el fluido en el instante inicial, traza 



Rhiv. AcAu. uií Ciencias. - IX. -Abril , 1911. 53 



