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Cada uno de éstos tendrá su trayectoria propia, todas 

 muy próximas entre sí, porque la masa elemental que consi- 

 deramos es muy pequeña, ya, b, c, estarán muy próxi- 

 mos también. 



En el tiempo dt, el punto a describirá un elemento a a' 

 que supondremos rectilíneo é infinitamente pequeño: en rigor, 

 será un elemento de su trayectoria finita. 



Del mismo modo el punto b describirá otro elemento b b'. 



El punto c, á su vez, otro elemento c c. 



Y lo mismo podríamos decir de todos los demás puntos 

 de la masa A en movimiento. 



Para el intervalo infinitamente pequeño de tiempo que 

 estamos considerando, el conjunto de todas estas rectas a a', 

 b b' c c', , es decir, de todos estos elementos de trayec- 

 toria, definirán geométricamente el movimiento de la masa 

 A ó í//72, á la cual pertenecen los puntos a, b, c, 



Serán, si se nos permite la comparación, los hilos fluidos 

 componentes de este cordón de trayectorias, que correspon- 

 de á dicha masa dm. 



Y si se tienen en cuenta sus longitudes, y se refieren al 

 tiempo, conoceremos no solamente la parte cinemática, sino 

 la parte dinámica del movimiento de la masa elemental en 

 cuestión; y no sólo podremos calcular todos los elementos 

 relativos al fenómeno, sino que los veremos con la imagi- 

 nación. 



Repitiendo esto mismo para todos los instantes, y para to- 

 dos los manojos infinitamente estrechos de trayectorias, ten- 

 dremos una representación geométrica y dinámica del movi- 

 miento general. 



Volvamos al movimiento en el tiempo df de la masa A 

 ó dm, al pasar de la posición a, b, c á la a b' c' 



Si todas las rectas elementales aa', bb', ce', son pa- 



lelas é iguales, este movimiento elemental, que considera- 

 mos, será el más sencillo, porque se reducirá al movimiento 

 de traslación de la masa dm, como si fuera un cuerpo sóli- 



