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Todo lo que hemos dicho en el caso de una deformación 

 elástica, lo podemos repetir, como hemos ya explicado mi- 

 nuciosamente, al acompañar al movimiento de una pequeña 

 masa de fluido que rodease á un punto M del mismo, si- 

 guiéndole en su trayectoria. 



Lo que en el problema del sólido elástico eran dos posicio- 

 nes consecutivas por deformación, será, en este nuevo caso, 

 dos posiciones consecutivas por movimiento. 



Y siguiendo con la imaginación á la pequeña masa fluida, 

 la veríamos 



1.° Trasladarse paralelamente á sí misma, según un ele- 

 mento de la trayectoria, como si se preparasen todos los pun- 

 tos de la masa á trazar trayectorias paralelas á las de dicho 

 punto M. 



2° Girar toda la masa dm un ángulo infinitamente 

 pequeño alrededor de un eje perfectamente determina- 

 do tWP. 



3.° Al llegar á esta posición la masa sufriría tres dilacio- 

 nes paralelas á los tres ejes de un elipsoide, ejes perfecta- 

 mente definidos. 



En todas las expresiones anteriores u, v, w, representa- 

 rían rectas infinitamente pequeñas; pero dividiéndolas por 

 dt se convertirían en velocidades finitas, y á las ü, v, iv, que 

 llamábamos deformaciones, deberemos sustituir udt, vdt, wdt, 

 en que u, v, iv, ya no representarán lo que antes, sino las 

 componentes de la velocidad en el punto M de la trayecto- 

 ria, y una vez resuelto el problema serán funciones perfec- 

 tamente determinadas de x, y, z. 



De modo que podemos repetir lo que antes hemos dicho, 

 sustituyendo á las deformaciones los tres productos ante- 

 riores. 



Y perdónesenos la repetición en gracia á la claridad y al 

 deseo de evitar toda duda á mis alumnos, que al recorrer 

 estas líneas pueden pasar por alto lo que para ellos sea su- 

 perfino. 



