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No habrá más que diferenciar con relación á t las ecua- 

 ciones precedentes, y tendremos: 



dx 



——=u =f^{a,b,c,t) 

 at 



y ^v =f,{a,b,c,t) 



dt 

 dz 



= w=f^(^a,b,c, t). 

 dt 



Si quisiéramos expresar estas ecuaciones con relación á 

 las coordenadas de los diferentes puntos de la masa dm, en 

 la posición que corresponde al tiempo /, como posición ini- 

 cial de las dos que consideramos, no habría más que despe- 

 jar a, b, c, del penúltimo grupo en función de x, y, z, y subs- 

 tituirlas en los valores «, v, iv. 



De este modo obtendríamos 



« = ^1 {y^, y> z, t) 



V ='^A^>y>z,t) (1) 



M^ = ^3 (^, y, z, O- 



Establecido lo que precede, podemos seguir sin dificultad 

 la marcha y las transformaciones de la masa infinitamente 

 pequeña del fluido dm, que estamos considerando á lo largo 

 de la trayectoria A, B, át uno de sus puntos A, como he- 

 mos representado en la figura 24. 



Basta que acompañen á dicha masa dm en su movimien- 

 to una recta ideal, que será un eje de giro y una elipsoide, 

 también ideal, entendiéndose que para cada punto de la tra- 

 yectoria, el eje de giro tendrá una posición determinada por 

 los valores de las derivadas de w, v, \v, con relación á jc, y, z, 

 para el punto que se considere, y deducidas de las últimas 



