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ecuaciones en que hemos obtenido u, v, w, en función 

 de X, y, z. 



Por ejemplo: llega el punto A i \a. posición M de la tra- 

 yectoria, y en este punto la masa dm, claro es que ten- 

 drá cierta orientación y cierta densidad; pues pasará á la po- 

 sición inmediata, como antes explicábamos, mediante dos 

 movimientos y una deformación pura. 



1.° Si M M' es un elemento de la trayectoria, todos los 

 puntos de la masa describirán rectas iguales y paralelas á 

 M M', cuyas componentes serán 



udt, vdi, wdt 



deduciéndose u, v, w, de las ecuaciones (1). 



2.° Girará como si fuera un cuerpo sólido durante el 

 tiempo dt, alrededor de un eje MP, cuyas tres componentes 

 refiriendo el eje á la unidad de tiempo, serán designándolas 

 según costumbre, no como en sus deformaciones por la le- 

 tra p, sino por i, 7), ^ 



\ í dw dv \ \ ( du dw\ ^ \ ( dv du 



2 \ dy dz ) 2 \dz dx ) 2 \dx dy 



en que u,v,w y sus derivadas, se deducirán también de las 

 ecuaciones (1); de modo que estas tres componentes de la 

 rotación, serán funciones conocidas de x, y, z, ó sea de las 

 coordenadas del punto M. 



Tenemos, pues, el valor de la rotación alrededor de P por 

 unidad de tiempo, y para obtener el arco descrito por cada 

 punto alrededor de P, será preciso multiplicarla por dt. 



3.° Por útimo, y esto no interesa para nuestro caso, la 

 masa dm sufrirá tres dilataciones ó contracciones paralelas 

 á los ejes del elipsoide E, entendiendo que este es el elipsoide 

 para el punto M. 



Las magnitudes de dichas deformaciones, ó mejor de estos 



