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está resuelto, porque en este caso los coeficientes diferen- 

 ciales que entran en dichas ecuaciones (2) se deducirán in- 

 mediatamente de las ecuaciones (1) y las tres componentes 

 de rotación i, o, ^ serán para cada punto x, y, z funciones 

 perfectamente determinadas de estas coordenadas del punto. 

 Es decir, que en todo instante conoceremos, en cualquier 

 punto, cuál es la rotación correspondiente; por decirlo así, 

 lo que en aquel momento y en aquel punto gira ó se retuer- 

 ce la molécula fluida que lo ocupa. 



* 



De lo dicho se deduce que en un fluido puede haber dos 

 clases de movimientos. 



1 .^ Si para un punto cualquiera ó para una serie de pun- 

 tos existen las cantidades 



. J_^í dw dv\ _ 1 í du dw \ r__J_/^^ AlL\ 



~T'\dy~~dz)' ''~ 2 \dz~~dx)' ~~\dx"~~dy) 



es decir, si no se anulan dichas cantidades en ese punto, la 

 molécula que lo ocupa experimentará en el tiempo dt, se- 

 gún hemos explicado, una rotación infinitamente pequeña, 

 que si continuase siendo la misma durante la unidad de 

 tiempo tendría por componentes las tres cantidades ante- 

 riores. 



Expresarían en cierto modo la torsión de la molécula. 



Esta no sólo avanzaría según el elemento de la trayectoria, 

 no sólo experimentaría una deformación pura, dilatación ó 

 contracción, sino que sufriría un giro ó torsión medido por 

 unidad de tiempo por las tres magnitudes ó componentes 

 de vector ^, r„ C- 



A este movimiento se le llama movimiento rotacional. Y 



