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Hasta aquí el resultado plástico, por decirlo de esta ma- 

 nera, que hemos obtenido aplicando al movimiento del fluido 

 el sistema de Lagrange. 



Apliquemos con el mismo objeto el sistema de Euler. Y en 

 rigor poco tenemos que decir sobre este último aspecto de 

 la cuestión. 



Hemos dicho ya, que el sistema de Euler consiste en es- 

 tudiar lo que pasa en cada instante, en cada punto del espa- 

 cio que el fluido ocupa. 



Más claro: ver por cada punto A, por ejemplo, con qué 

 orientación y con qué velocidad pasa una masa infinitamen- 

 te pequeña de fluido dm. 



Y ahora, aprovechando el estudio anterior, podremos ave- 

 riguar para cada instante /, en cada punto A, con qué velo- 

 cidad pasa la masa inflnitamente pequeña dm; en qué direc- 

 ción, que es como decir cuáles son sus componentes u, v, 

 w; qué presión lleva, qué densidad tiene, si tiende ó no tiende 

 á girar al llegar á ese punto, y cuál es la dirección y la mag- 

 nitud del eje de giro, ó si se quiere, el vector de la rotación. 



Estudiaremos, pues, todas las rotaciones simultáneas en 

 cada instante /, de todos los elementos del fluido, no las ro- 

 taciones sucesivas de la misma masa dm. 



Y esto nos proporciona una representación distinta y com- 

 plementaria de la que antes hemos estudiado. 



En suma, antes estudiábamos transformaciones sucesivas: 

 este es el sistema de Lagrange. 



Ahora estudiaremos transformaciones simultáneas, según 

 el espíritu del método de Euler. 



Fijemos las ideas por medio de flguras. 



Sería verdaderamente absurdo desterrar de la enseñanza 

 al método gráflco, que es método intuitivo, circunscribiendo 

 aquélla á la exposición de fórmulas, por muy sublimes ó muy 

 rigurosas que sean. 



Fijemos un instante determinado t del movimiento y tome- 

 mos un punto A , figura 26, de la masa fluida. 



