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tres últimas ecuaciones como ecuaciones de transformación 

 en que / no será otra cosa que una constante. 



Y en rigor, considerando todas las posiciones del fluido, 

 cada una de ellas será una figura de transformación de la 

 primera A y las últimas ecuaciones servirán para todos es- 

 tos casos, con sólo variar el valor de t; pero ya estas funcio- 

 nes cp no son arbitrarias; son las que resultan de intregrar las 

 ecuaciones diferenciales en el sistema de Lagrange, de modo 

 que no podemos a priori afirmar ni que sean continuas, ni 

 que sean uniformes; esto lo dirá el resultado de la integra- 

 ción, ó mejor dicho, la naturaleza de las ecuaciones diferen- 

 ciales, y, por fin, los datos del problema, entre ellos la na- 

 turaleza de las fuerzas exteriores X, Y, Z. 



Pero aunque no podamos asegurarlo a priori, podemos 

 suponerlo, lo cual significa que nos limitamos á estudiar los 

 casos particulares en que se verifica tal condición; porque 

 precisamente en este estudio particular hemos de encontrar- 

 nos con la teoría de los torbellinos. 



En suma: en el problema de hidrodinámica que estudia- 

 mos, suponemos, como en el problema de la transformación 

 de figuras, que las funciones cp, ó mejor dicho los sistemas 

 a, b, c, X, y, z, puestos en relación por dichas funciones o, 

 son contirMOS y uniformes, y estas condiciones van á permi- 

 tirnos establecer teoremas importantes, sin que se olvide al 

 establecerlos las condiciones de que hemos admitido. 



Si éstas no se verifican, los teoremas caerán por su base; 

 y por lo demás es claro que la Naturaleza, en la complica- 

 ción de sus fenómenos no está sometida á las condiciones 

 que nosotros establezcamos para simplificar los problemas. 



De cualquier modo que sea, si aquellas condiciones no se 

 verifican de una manera rigurosa, pero se verifican aproxi- 

 madamente, aproximadamente se verificarán también los teo- 

 remas en cuestión, y sobre esto tendremos ocasión de presen- 

 tar algunos ejemplos. 



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