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La masa fluida, que primitivamente estaba en a, de una 

 manera contiuua ha venido á parar á a'. 



La masa que estaba en b también de una manera continua, 

 ha venido á b'; pero los dos puntos a , b' , que correspon- 

 den á a y /? se encuentran á una distancia infinitamente pe- 

 queña a' b' , cuando al principio se encontraban á una dis- 

 tancia finita a b. 



Continuando el movimiento, a', b' se confundirán y las 

 fórmulas generales de transformación, ó si se quiere las inte- 

 grales generales, ya no serán recíprocamente uniformes. 



Si cuando los puntos a' y ¿)' se confunden designamos al 

 nuevo punto por c, podremos decir que al punto a corres- 

 ponde un solo punto c; que al punto b corresponde un solo 

 punto c; pero en cambio al punto c no corresponde un solo 

 punto de la curva C, sino dos, á saber: a, b, de modo que la 

 uniformidad no es recíproca. 



Y la curva C, que era sencilla, puede convertirse en una 

 curva con punto múltiplo y hasta en dos curvas distintas. 



Claro es que aquí caben muchas otras combinaciones. 



Para terminar esta materia, hagamos todavía una obser- 



vación. 



Por el estudio á que nos dedicamos en la conferencia an- 

 terior y en la de hoy, podemos comenzar á formarnos una 

 idea, todavía un tanto vaga, pero en que ya se van dibujan- 

 do algunas líneas generales, del movimiento de un fluido 

 perfecto bajo la acción de determinadas fuerzas. 



Para ello hemos seguido el método general de Lagrange, 

 y también el método general de Euler, y hemos aplicado el 

 principio de continuidad y de uniformidad á la masa fluida. 



Por el primer método hemos podido seguir la marcha de 

 cada elemento fluido á lo largo de la trayectoria de uno de 



