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LI.— Conferencias sobre Física Matemática. 

 Teoría de los torbellinos. 



Por José Echeqaray 

 Conferencia decimotercera. 



Señores : 



Para la resolución del problema del movimiento de un flui- 

 do á que hemos dado el nombre de fluido perfecto, y del 

 cual hemos dado en conferencias anteriores una definición 

 precisa, establecimos dos sistemas de ecuaciones diferencia- 

 les, que eran en cierto modo una doble forma para la reso- 

 lución del problema. 



En primer lugar, por el sistema de variables de Lagrange. 



En segundo lugar, por el sistema de variables de Euler. 



Son, volvemos á repetirlo, dos métodos, ó dos soluciones 

 bajo dos formas distintas. 



De ambos sistemas en lo sucesivo, y mientras no advirta- 

 mos otra cosa, escogeremos el primero. 



En éste, según recordarán mis alumnos, las variables in- 

 dependientes eran a, b, c, t, es decir, las coordenadas a, b, c, 

 de un punto del fluido en el instante inicial t = o, ó si se 

 quiere en un instante cualquiera t. 



La cuarta variable independiente era el tiempo t. 



Las funciones desconocidas, y que nos proponemos de- 

 terminar en función de las cuatro variables independientes 

 eran, x,y,z,p,^, es decir, las coordenadas en un instante 

 cualquiera, de una cualquiera de las trayectorias del sistema, 

 por ejemplo, la que corresponde al punto inicial {a, b, c,) y 

 además la presión p y la densidad p. 



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