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son las derivadas con relación k x,y, z de la potencial Q 

 [x,y, z, t). 



Esta función potencial Q es la misma en cada instante 

 para todos los puntos del fluido, y, por lo tanto, puede apli- 

 carse al movimiento de Lagrange, ó sea al de cada trayectoria 

 A B. 



Aplicada á la trayectoria A B en cada instante t, se apli- 

 cará á la posición M del punto móvil. 



Las ecuaciones serán las mismas que si estudiáramos el 

 movimiento aislado de un punto M sometido en cada instan- 

 te á una fuerza que tuviera una potencial Q, y cuyas compo- 

 nentes, por lo tanto, fueran 



dQ dQ 3Q 



dx' 3y' d z' 



Parece, pues, que las ecuaciones del movimiento se han 

 simplificado extraordinariamente, toda vez que han tomado 

 la forma canónica anterior; pero fijemos bien las ideas. 



* 

 * * 



Las tres ecuaciones que hemos obtenido 



d'x _ dQ d'y _3Q d'-z _ 3Q 

 dP ~ ax' dP ~ dy' dP ~ dz' 



tienen, en efecto, una forma muy sencilla. Son como las ecua- 

 ciones del movimiento de un punto, de masa igual á la uni- 

 dad, bajo la acción de una fuerza, en el caso más sencillo 

 también de que dicha fuerza tenga una potencial; ó, si se 

 quiere, cuando hay una función de fuerzas, puesto que las 

 tres componentes 



dQ dQ_ dO 



dx' dy' d z' 



se deducen diferenciando con relación k x, y, z una función 

 única Q{x, y, z,t). 



