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Pero no conocemos P; porque P es una función, de forma 

 conocida, es cierto, si se conoce / (/?), pero si es una función 

 conocida de p, en cambio p es una de las cinco incógnitas 

 del problema: es la presión en cada instante para cada 

 punto. 



En resumen, que no conocemos Q, y que las tres ecuacio- 

 nes anteriores podrán ser formas sencillas para la integra- 

 ción, pero insuficientes, porque á ellas han de añadirse las 

 otras dos ecuaciones del sistema general, á saber: p en fun- 

 ción de p, y la ecuación de continuidad. 



Ni aun en el caso más sencillo, ni aun suponiendo que el 

 fluido sea incompresible, en cuyo caso la densidad será 

 constante, podremos conocer Q, si antes no hemos resuelto 

 el problema. 



Porque en este caso 



o=v- riK = v_±p 



J 9 P 



y todavía en el segundo miembro entra p, es decir, la pre- 

 sión que, antes de resolver el problema, es una función des- 

 conocida áe a, b, c, t 6 s\ se quiere eliminando a, b, c, una 

 función de x, y, z, t. 



Volvemos, pues, á lo que indicamos al principio: las tres 

 ecuaciones 



d'x _dQ d'y _dQ d^'z _ dQ 

 dt^ ~ dx' dP ~ ^y' dP ~~ dz' 



por más sencillas que sean en su forma, no nos sirven di- 

 rectamente para el problema de la integración, aunque en 

 ciertos casos y por otras combinaciones puedan facilitarlo. 



* * 



Pero si no nos sirven para la integración directa, son úti- 

 lísimas para determinar ciertas propiedades del movimiento 

 del fluido. 



