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dos los puntos; y como las formas de cp^, cpa, cps, también son 

 invariables, las formas de los segundos miembros de los va- 

 lores de X, y, z que son los que hemos representado por 

 fi,f2,f3, serán siempre las mismas; sólo variará el valor de / 

 que es precisamente lo que queríamos demostrar. 



Todas las curvas estarán definidas por ecuaciones de la 

 misma forma en que sólo variará el parámetro í y en cada 

 curva obtendremos todos los puntos haciendo variar la va- 

 riable independiente a entre a y p. 



* * 



Tenemos, pues, esta propiedad verdaderamente notable, 

 aunque sujeta á una serie de condiciones, á saber: 



Si el fluido es perfecto. 



Si las fuerzas X, Y, Z se derivan de una potencial. 



Si la densidad depende de la presión y se prescinde de la 

 temperatura, que supondremos constante, ó casi dijéramos 

 mejor que supondremos nula, porque si no el problema del 

 movimiento se complica con otro movimiento. 



Y, en fin, si las integrales en el sistema Lagrange son re- 

 cíprocamente uniformes, además de continuas, con respecto 

 á a, b, c, pues de lo contrario sería necesario un estudio es- 

 pecial, como en otra conferencia indicamos. 



Si, en suma, todas estas condiciones se verifican, toda 

 curva cerrada compuesta de elementos infinitamente peque- 

 ños de fluido, en el movimiento de éste continuará constitu- 

 yendo una curva cerrada también, y la circulación por dicha 

 curva, es decir, la integral /, será invariable. 



Es algo, si se nos permite la comparación, como una in- 

 mortalidad hidrodinámica. 



El cuerpo, es decir, la curva, cambia de forma; la cantidad 

 especial que hemos llamado circulación permanece invariable. 



Establecido este teorema fundamental, en la conferencia 

 inmediata estudiaremos sus principales consecuencias. 



