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 Sustituyendo en el segundo miembro de 



Jo 



dx -j vdy + wdz) = 



i 



I V dy dz) \dz dx ) \dx dy )\ 



ios valores de los paréntesis, que son 

 dw dv 



dy dz 

 du dw 



dz dx 

 dv du 



dx dy 



= 21, 



tendremos: 



C {udx^vdy^wdz)^2 i i 



dx^vdy + wdz)^2\ ao3 (E/-f -om + C/z) 



y podremos decir, que la circulación por la línea C está ex- 

 presada en función del vector torbellino, cuyas componentes 

 son I, -n, C, según expresa el segundo miembro de la ecua- 

 ción anterior. 



Si en la figura 33, en que C representa la curva para la 

 cual se está calculando la circulación, y 5 la superficie que 

 por dicha curva hemos hecho pasar, tomamos en dicha su- 

 perficie un punto A, y consideramos para este punto: 1.°, un 

 área infinitamente pequeña, í/oj; 2.°, la normal A N tn este 

 punto á la superficie en cuestión; y 3.^ el vector AB, cuyas 

 componentes sean '^,r^, ^, el segundo miembro de la fórmu- 

 la precedente tendrá una representación sumamente sencilla, 

 que ya hemos empleado en otras ocasiones. 



