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pequeño de fluido á lo largo de la trayectoria de uno de sus 

 puntos. 



Permítasenos insistir sobre esta última fórmula, quiero de- 

 cir sobre la aplicación de la fórmula de Stokes á la circula- 

 ción á lo largo de una curva cerrada cualquiera del fluido. 



Al explicar en el curso precedente la fórmula de Stokes 

 llamábamos componentes del vector torbellino á unos bino- 

 mios que hemos vuelto á encontrar en esta teoría de hidro- 

 dinámica. 



Pero en esta última no hemos dado el nombre de compo- 

 nentes del torbellino sino á la mitad de dichos binomios, y 

 así hemos escrito 



r 1 / 9W 



^ = 



2 \dy 

 1 ídu 



2 \ dz 



dzf 

 " dx)' 



^ _ 1 / 9y du 



2 \dx dy 



de manera que el nombre de componentes del torbellino co- 

 rresponde á las tres cantidades I, n, C, según la notación de 

 Helmholtz, que es la que seguimos. 



Esto en el fondo importa poco, porque lo mismo da decir 

 que el trabajo de las velocidades sobre la curva C, ó sea 

 la circulación es igual á la integral del flujo del vector tor- 

 bellino sobre el área A, entendiendo que las componentes 

 del vector torbellino son los binomios completos, que decir 

 que la circulación es igual al doble del vector torbellino, si 

 éste segundo es la mitad del primero. 



El anterior teorema -resulta igual al precedente, pues no se 



