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APPARATE 9 
Kraft der Hertz’schen Wellen auf die Resonatoren. Der Abstand 
S zwischen zwei benachbarten horizontalen bezw. vertikalen Reihen 
der Aufhängungspunkte (bezw. Mittelpunkte) der Resonatoren betrug 
10 cm. Jedes dieser ebenen Resonatorengitter umfasste 7 horizontale 
und 11 vertikale Reihen und bestand somit aus 77 ringförmigen in 
derselben Ebene angeordneten Elementen. Das zu untersuchende 
Raumgitter wurde aus mehreren (gewöhnlich fünf) solchen ebenen 
_ hintereinander angeordneten Gittern zusammengestellt. Dieses Raum- 
-epipedférmigen Teile befan- 
gitter erhielt dabei die Form eines regelmässigen rechtwinkligen 
Gitters, in dem die einzel- 
nen Resonatoren sich in 
den Ecken der parallel- 
den, aus welchen das ganze GOCCOCTCOC CU 
Gitter zusammengesetzt gee (OC CO OC CO oe 
dacht werden konnie. OE Ae 
Wenn ein Element eines THON OO Can Gin OM Om Ome) 
einzelnen ebenen Gitters af 
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5 5 te : Fig. 1 
durch einen ringförmigen 5 
Messresonator von derselben Periode ersetzt wurde, zeigte es sich, 
dass die Wirkung auf diesen Messresonator in Gegenwart der an- 
deren Elemente des Gitters etwas grösser war als in Abwesenheit 
derselben. Bei der erwähnten Verteilungsdichte der Elemente hatten 
aber die anderen Elemente keinen merkbaren Einfluss auf die Eigen- 
periode des als Gitterelement benutzten ringförmigen Messresonators. 
~Beim Messen der Wellenlänge nach der Boltzmann’schen Methode 
mit zwei gegeneinander verschiebbaren ebenen Metallspiegeln ergab 
sich nämlich für die Wellenlänge derselbe Wert, wenn der Messre- 
sonator ein Element des Gitters war, als wenn er isoliert stand. 
Aus der Gestalt der dabei erhaltenen Interferenzkurven konnte aus- 
serdem geschlossen werden, dass die Dämpfung der Eigenschwingun- 
gen der Gitterelemente bei der betreffenden Verteilungsdichte nur 
unwesentlich grösser war als die der freien Eigenschwingungen die- 
ser (als isoliert gedachten) Elemente. 
