ZUSAMMENFASSUNG 27 
,  mussten die primären Wellen mit den Eigenschwingungen der Git- 
_ terelemente angenähert isokron sein) ergaben sich zunächst die fol- 
genden Gesetze für die Reflexion der Wellen an dem Raumgitter. 
1) Einfallswinkel = Reflexionswinkel. 
_ 2) Die Intensität der reflektierten Strahlung erreicht für gewisse 
Einfallswinkel Maximiwerte und zwar lassen sich diese Winkel (i) 
durch die Formel 
2NA>C0S. U. — nah 
darstellen, worin z kleine positive ganze Zahlen (die Ordnungsnum- 
mern der Reflexionsmaxima), d den Netzebenenabstand und 4 die 
Wellenlänge bezeichnen (geringfügige Differenzen zwischen den 
beobachteten und den nach dieser Formel berechneten Werten von 
i konnten auf einen Einfluss der mit wachsenden Einfallswinkeln 
folgenden Zunahme des Reflexionsvermögens der einzelnen Gitter 
zurückgeführt werden). 
Diese Gesetze entsprechen vollständig den beiden ersten funda- 
mentalen Gesetzen, welche die Herren Bragg für die Reflexion der 
Röntgenstrahlen an Kristallen aufgestellt haben. Wegen der Dämpiung 
der elektrischen Schwingungen waren jedoch die mit den elek- 
trischen Wellen erhaltenen Reflexionsmaxima bei weitem nicht so 
scharf ausgebildet wie die mit monokromatischen Röntgenstrahlen 
erhaltenen. Zwischen den beiden beobachteten Reflexionsmaxima 
befand sich ein Minimum, dessen Lage durch die Formel 2 d cos i, 
—=(n--|) = bestimmt wird, wenn i, den diesem Minimum ent- 
sprechenden Einfallswinkel bezeichnet und z gleich 1 gesetzt wird. 
Die Intensität eines Reflexionsmaximums war der Ordnungsnum- 
mer des Reflexes annähernd umgekehrt proportional, welches dadurch 
bedingt sein dürfte, dass —- wie durch besondere Versuche festge- 
stellt wurde — das Reflexionsvermögen der einzelnen ebenen Gitter 
dem cosinus des Einfallswinkels umgekehrt proportional oder, was 
damit gleichbedeutend ist, der Anzahl der von dem einfallenden 
 Strahlenbündel getroffenen Gitterelemente direkt proportional war. 
‘Nach den Bragg’schen Versuchen ist dagegen bekanntlich die Inten- 
