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movimiento a cualquier cuerpo sólido, resuelto estará tam- 
bién cuando en vez de un cuerpecillo tengamos dos, ciento, 
mil, unos cuantos millones, como sucede en el problema de 
los gases que ahora estamos examinando. 
Y en teoría, me atrevo a agregar en teoría abstracta o 
idealista, nada hay que oponer a esta solución única, repeti- 
da tantas veces como cuerpecillos existan en el gas. 
Pero ¿quién puede tener la pretensión, si conserva un 
átomo de buen sentido, de aplicar la solución rigorosa que 
en otras conferencias hemos dado a los millones y millo- 
nes de partículas sólidas que se agitan en un gas? 
Aquí la ciencia clásica parece vencida y humillada por la 
muchedumbre. A 
Y sin embargo, el genio de físicos y de matemáticos. 
ilustres ha vencido, en lo posible, estas dificultades, al pare- 
cer insuperables. 
No seguiremos a cada átomo simple en su movimieñto, 
que esto es imposible; pero los agruparemos, digámoslo de 
este modo, porclases y buscaremos la fórmula que nos dé: 
el número de los que en un momento dado tienen las com- 
ponentes de su velocidad comprendidas entre ciertos lími- 
tes, y las componentes de sus rotaciones están también 
entre ciertos límites comprendidas. 
No nos fijamos en el individuo: son tantos, que sería im- 
posible atender á cada uno de ellos; pero en cierto modo: 
los agrupamos, como hemos dicho, en clases, y sobre todo,. 
y éste es problema fundamental, determinamos el número: 
que ha de tener cada clase para que el gas conserve un 
estado permanente y siempre el mismo. 
Tales son los problemas de la Mecánica estadística, y en. 
esto se diferencian de los problemas de la Mecánica Racional.. 
Si se me permite una comparación, que no es tan ca- 
prichosa como pudiera imaginarse, diré que la Mecánica 
clásica es, en cierto modo, la Mecánica individualista; ¡qué. 
clara, qué exacta, qué precisa, qué luminosa! 
