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En cambio la Mecánica estadística es una mecánica so- 
cialista: más que al individuo atiende a masas de individuos.. 
Es más obscura, más turbia, más caótica; pero aun así es 
grandiosa, es de nuevas y atrevidísimas aplicaciones y es: 
un soberano esfuerzo de la inteligencia humana, que si no 
domina lo infinito, domina problemas en que entran núme- 
ros enormes, imágenes sensibles del infinito de la Me- 
tafísica. 
Hemos visto cómo se resuelve el problema del movimien- 
to de un cuerpo sólido. Veamos ahora cómo se resuelven 
problemas análogos para las partículas sólidas de un gas:: 
que así vamos generalizando la teoría cinemática de los 
gases. 
Partimos de esferillas homogéneas y elásticas: llegamos, 
en este problema, a partículas o átomos sólidos de <ual- 
quier forma continua, aunque siempre dotados de elasticidad 
perfecta. 
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Salimos de una digresión; pero todavía no vamos a reanu- 
dar el problema estadístico, pues, contra nuestra voluntad, 
en otra digresión entramos de nuevo. 
Se reduce ésta a recordar en forma muy sucinta algo de 
lo que en el curso de 1912 a 1913 explicamos sobre las 
fórmulas generales de Lagrange, relativas al movimiento de 
un sistema cualquiera sujeto a enlaces y sobre las ecuacio- 
nes canónicas de Hamilton. , 
Dijimos (páginas 121 y siguientes) que las ecuaciones 
del movimiento de un sistema cualquiera sujeto a enlaces 
entrase o no el tiempo en ellos, pero pudiéndose expresar 
canalitiamente, eran las siguientes: 
lala 0 E oU 
dt X 99”; 99; 9%; 
