Son, pues, 2k ecuaciones diferenciales de primer orden 
con 2k funciones desconocidas 
1, Q2 -.- Qk 
Pi Pz --- Px> 
que constituyen las k coordenadas generalizadas q, y las 
nuevas funciones o momentos p. 
La nueva forma de las ecuaciones fundamentales tiene 
una especialidad que las- simplifica, a saber: que los se- 
eundos miembros se expresan en valores de una función 
única A, que siempre se puede obtener a priori, como ex- 
plicábamos (pág. 165). 
Todavía estas dos últimas ecuaciones diferenciales, si re- 
cordamos que el tiempo no entra en los enlaces y que existe 
una función para las fuerzas generalizas, toman la forma si- 
guiente, que es la de las ecuaciones canónicas de Hamilton 
(página 179): 
AP 
di 90; 
, (1 Aa) 
A 
of 9D; 
En dichas ecuaciones, A tiene la forma siguiente: 
H=T-—U -(H. 
De estas ecuaciones son de las que vamos a partir ahora 
para recordar el teorema de Liouville, que explicamos al 
final del curso dicho de 1912 a 1913 (véanse páginas 491 
y siguientes). 
Integradas las 2 ecuaciones precedentes, tendremos, 
como decíamos en la conferencia citada, los valores de p y q 
