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, E, 
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vimiento AC y AD según ac, ad, y hallaremos el momen- 
to de estas cantidades de movimimiento con relación al 
punto O. 
Tendremos, pues: 
2Xx 90Z 
ml zz — —= Xx — 2 
of 57 en 
2 t 
e al (3) 
ot Ele 
Si en vez de ser una sola fuerza F fuera un sistema de 
fuerzas y para todas ellas buscásemos los momentos, o los 
pares que representan, y sumásemos todos los ejes paralelos 
al mismo eje coordenado, llamando £, M, N (figura 53), a 
los tres ejes resultantes, sumando las fórmulas análogas a 
la (1), (L) y (S), lo cual expresaremos por la letra %, ten- 
dremos: ; | 
L=*Y*(YLZ=2Z2Y)  M=Y (EX: 
N=Y(AM=2A0) (4) 
Y análogamente, si en vez de considerar un punto. de 
masa m, consideramos una serie de puntos mm, m/..... dota- 
dos de las velocidades V, V”..... y para todos hacemos lo 
que hemos hecho en la figura 50 para obtener las compo- 
nentes del par resultante de las cantidades de movimiento, 
O si se quiere las componentes del momento resultante de 
dichas cantidades de movimiento, representando estas com- 
ponentes por 4, y, v, no habrá mas que aplicar las fórmu- 
las (1%), (2), (3%) a todos los puntos y sumar. 
